| K.R.McIntosh 等人曾经利用 Ray-trace simulation方法对低铁超白光伏玻璃及EVA的折射率与光吸收系数（波长范围λ=200～1400 nm）进行了模拟计算 [7]。他们的结果显示，在AM1.5光谱范围内，3.0mm与0.45mm厚的玻璃与EVA的平均折射率分别为n=1.5048和1.4830，而光吸收分别为A=1.47%和1.42%。为此，我们根据上述数据，估算出我们所用的3.2mm的玻璃和0.50mm的EVA的光吸收数值分别为A=1.45%和1.79%。对于光线直接进入电池的SiN减反层和光线先经过Glass/EVA封装材料再进入电池的SiN减反层时的透过率进行理论估算，过程如下。 如图6所示，入射光Io（=1）遇到Air/Glass界面时，反射率为R1，进入Glass上表面的光强为Io(1-R1)=(1-R1)，经过厚为3.2mm厚的玻璃到达Glass/EVA界面时，其光强为I1=(1-R1)×(1-A1)，其中A1为光线在glass中的吸收损失。光线在Glass/EVA界面再次反射（反射率R2） ，进入到EVA的光强为I1×(1-R2)。光线在EVA中传输时吸收损失为A2，所以到达EVA/SiN界面时的光强为I2=I1×(1-R2) ×(1-A2)。光线在EVA/SiN界面再次遭遇反射（反射率R3），则进入到电池片SiN层的光强为I3= I2×(1-R3)。则光强Io经过Glass/EVA封装材料之后进入电池片SiN层的光强为
当光线直接由空气进入电池的SiN层时，光强为
光线在介质界面的反射率用Fresnel公式计算（只考虑垂直入射情景）
取空气、Glass、EVA、SiN的折射率分别为1.0003，1.5048，1.4830，2.200，Glass、EVA的光吸收分别为1.45%和1.79%，则可以计算出，光线经由Glass/EVA进入SiN和直接进入SiN时的总透过率为
组件的输出功率与进入电池片的光强成正比关系，所以，从理论上讲Glass/EVA等封装材料起到增加输出功率的作用。设组件的理想输出功率为Pidea（即不考虑各种封装损失时的功率，为组件中各电池片裸片功率之和），由封装材料Glass/EVA带来的光学损失为：
由于M＞1，所以POL为负值，表示封装材料带来的实际上为功率增益。 考虑封装材料的光学损失与串联电阻损失之后的，理论上的最大输出功率为PTheory
|
